什么叫做伯努利原理

1912年秋天，在当时算是数一数二的远洋巨轮“奥林匹克”号，正在波浪滔滔的大海中航行着。很凑巧，离开这“漂浮的城市”100米左右的海面上，有一艘比它小得多的铁甲巡洋舰“豪克”号，同它几乎是平行地高速行驶着，像是要跟这个庞然大物赛个高低似的。

伯努利原理是在流体力学的连续介质理论方程建立之前，水力学所采用的基本原理，其实质是流体的机械能守恒。即：动能+重力势能+压力势能=常数。其最为著名的推论为：等高流动时，流速大，压力就小。

所谓"伯努利原理"就是类似空气或水的流体流速快，流体产生的压力就会变弱。所以水流动时如果一边的水势强，另一边弱那么水势弱的一边压力就大，水势强的一边压力就校如果在它们之间放入树叶，树叶就会顺着水势强的一边。因为水势弱的一边压力大

使用伯努利定律必须符合以下假设，方可使用；如没完全符合以下假设，所求的解也是近似值。定常流：在流动系统中，流体在任何一点之性质不随时间改变。不可压缩流：密度为常数，在流体为气体适用于马赫数(Ma)小于0.3。还有无摩擦流即摩擦效应可忽略，忽略黏滞性效应。最后是流体沿着流线流动，流体元素沿着流线而流动，流线间彼此是不相交的。

A 2.B 鼓腹巨蝰是非洲著名的毒蛇，长约90－130厘米，体型粗短，尾部短小，头部宽大，体色褐黄，如稻草秆，且伴有斑纹。主要生活在半干旱地区，栖息通常在水域附近。攻击速度极快（为1/25秒），毒性剧烈。一次可产下90多条幼蛇。 3.B 能量守恒，

飞机飞行时机翼周围空气的流线分布是指机翼横截面的形状上下不对称,机翼上方的流线密,流速大,下方的流线疏,流速小。由伯努利方程可知,机翼上方的压强小,下方的压强大。这样就产生了作用在机翼上的方向的升力。喷雾器是利用流速大、压强小的原理制成的。让空气从小孔迅速流出,小孔附近的压强小,容器里液面上的空气压强大,液体就沿小孔下边的细管升上来,从细管的上口流出后,空气流的冲击,被喷成雾状。一支笔筒，向大口这边吹气，小口上放一个小球，小球能在空气中旋转。

"伯努利原理"是在流体力学的连续介质理论方程建立之前，所采用的基本原理，其实质是流体的机械能守恒。 即：动能+重力势能+压力势能=常数。 其最为著名的推论：等高流动时，流速大，压力就校

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什么是伯努利定律

在一个流体系统，比如气流、水流中，流速越快，流体产生的压力就越小，这就是被称为“流体力学之父”的丹尼尔·伯努利1738年发现的“伯努利定律”。这个压力产生的力量是巨大的，空气能够托起沉重的飞机，就是利用了伯努利定律。飞机机翼的上表面是流畅的曲面，下表面则是平面。这样，机翼上表面的气流速度就大于下表面的气流速度，所以机翼下方气流产生的压力就大于上方气流的压力，飞机就被这巨大的压力差“托住”了。当然了，这个压力到底有多大，一个高深的流体力学公式“伯努利方程”会去计算它。

伯努利开辟并命名了流体动力学这一学科，区分了流体静力学与动力学的不同概念。1738年，他发表了十年寒窗写成的《流体动力学》一书。他用流体的压强、密度和流速等作为描写流体运动的基本概念，引入了“势函数”“势能”（“位势提高”）来代替单纯用“活力’讨论，从而表述了关于理想流体稳定流动的伯努利方程，这实质上是机械能守恒定律的另一形式。他还用分子与器壁的碰撞来解释气体压强，并指出，只要温度不变，气体的压强总与密度成正，与体积成反比，用此解释了玻意耳定律。

伯努利方程

设在右图的细管中有理想流体在做定常流动,且流动方向从左向右,我们在管的a1处和a2处用横截面截出一段流体,即a1处和a2处之间的流体,作为研究对象.设a1处的横截面积为S1,流速为V1,高度为h1;a2处的横截面积为S2,流速为V2,高度为h2.

思考下列问题:

①a1处左边的流体对研究对象的压力F1的大小及方向如何

②a2处右边的液体对研究对象的压力F2的大小及方向如何

③设经过一段时间Δt后(Δt很小),这段流体的左端S1由a1移到b1,右端S2由a2移到b2,两端移动的距离分别为ΔL1和ΔL2,则左端流入的流体体积和右端流出的液体体积各为多大 它们之间有什么关系 为什么

④求左右两端的力对所选研究对象做的功

⑤研究对象机械能是否发生变化 为什么

⑥液体在流动过程中,外力要对它做功,结合功能关系,外力所做的功与流体的机械能变化间有什么关系

推导过程:

如图所示,经过很短的时间Δt,这段流体的左端S1由a1移到b1,右端S2由a2移到b2,两端移动的距离为ΔL1和ΔL2,左端流入的流体体积为ΔV1=S1ΔL1,右端流出的体积为ΔV2=S2ΔL2.

因为理想流体是不可压缩的,所以有

ΔV1=ΔV2=ΔV

作用于左端的力F1=p1S2对流体做的功为

W1=F1ΔL1 =p1·S1ΔL1=p1ΔV

作用于右端的力F2=p2S2,它对流体做负功(因为右边对这段流体的作用力向左,而这段流体的位移向右),所做的功为

W2=-F2ΔL2=-p2S2ΔL2=-p2ΔV

两侧外力对所选研究液体所做的总功为

W=W1+W2=(p1-p2)ΔV

又因为我们研究的是理想流体的定常流动,流体的密度ρ和各点的流速V没有改变,所以研究对象(初态是a1到a2之间的流体,末态是b1到b2之间的流体)的动能和重力势能都没有改变.这样,机械能的改变就等于流出的那部分流体的机械能减去流入的那部分流体的机械能,即

E2-E1=ρ()ΔV+ρg(h2-h1)ΔV

又理想流体没有粘滞性,流体在流动中机械能不会转化为内能

∴W=E2-E1

(p1-p2)ΔV=ρ(-))ΔV+ρg(h2-h1)ΔV

整理后得:整理后得:

又a1和a2是在流体中任取的,所以上式可表述为

上述两式就是伯努利方程.

当流体水平流动时,或者高度的影响不显著时,伯努利方程可表达为

该式的含义是:在流体的流动中,压强跟流速有关,流速V大的地方压强p小,流速V小的地方压强p大.

参考资料：http://zhidao.baidu.com/question/18998395.html本回答被提问者采纳

伯努利方程的公式是什么

伯努利方程：p+ρgz+(1/2)*ρv^2=C

式中p、ρ、v分别为流体的压强、密度和速度；h为铅垂高度；g为重力加速度；c为常量。

一个直接的结论就是：流速高处压力低，流速低处压力高。

拓展资料:

丹尼尔·伯努利在1726年首先提出：“在水流或气流里，如果速度小，压强就大；如果速度大，压强就小”。我们称之为“伯努利原理”。

我们拿着两张纸，往两张纸中间吹气，会发现纸不但不会向外飘去，反而会被一种力挤压在了一起；因为两张纸中间的空气被我们吹得流动的速度快，压力就小，而两张纸外面的空气没有流动，压力就大，所以外面力量大的空气就把两张纸“压”在了一起。

这就是“伯努利原理”原理的简单示范。

“伯努利方程”的物理意义是什么？

理想正压流体在有势彻体力作用下作定常运动时，运动方程（即欧拉方程）沿流线积分而得到的表达运动流体机械能守恒的方程。因著名的瑞士科学家D.伯努利于1738年提出而得名。对于重力场中的不可压缩均质流体

举例说明

图II.4-3为一喷油器，已知进口和出口直径D1=8mm，喉部直径D2=7.4mm，进口空气压力p1=0.5MPa，进口空气温度T1=300K，通过喷油器的空气流量qa=500L/min（ANR），油杯内油的密度ρ=800kg/m3。问油杯内油面比喉部低多少就不能将油吸入管内进行喷油？

解：

由气体状态方程，知进口空气密度ρ=（p1+Patm)*M/(RT1）=（0.5+0.1）*29/（0.0083*300）kg/m=6.97kg/m

求通过喷油器的质量流量

qm=ρa*qa=(1.185*500*10^-3)/60=0.009875kg/s

求截面积1和截面积2处的平均流速：

u1=qm/(ρ1A1)=[0.009875/(6.97*0.785*0.008^2)]m/s=28.2m/s

u2=qm/(ρ2A2)=[0.009875/(6.97*0.785*0.0074)]m/s=32.9m/s

从伯努利方程可得

p1-p2=0.5*ρ1(u2^2-u1^2)=0.5*6.97(32.9^2-28.2^2)pa=1200.94pa

吸内为静止油液，若能吸入喉部，必须满足：

p1-p2≥ρgh

h≤(p1-p2)/ρg=1200.94/(800*9.8)m=0.153m

故

说明油杯内油面比喉部低153mm以上便不能喷油。

理想流体的伯努利方程是什么？

p1+[ρ(v1)^2]/2+ρgh1=p2+[ρ(v2)^2]/2+ρgh2（1）

p+ρgh+(1/2)*ρv^2=常量 （2）

其中ρv^2/2项与流速有关，称为动压强，而p和ρgh称为静压强。

伯努利方程揭示流体在重力场中流动时的能量守恒。

由伯努利方程可以看出，流速快压力低压强小，流速慢压力高压强大。

伯努利方程成立的四个条件是什么啊？

理想流体

恒定流

有势流

满足流线方程，即同一条流线上或者螺旋线，螺线，